Herausgegeben von Gerhard Werner und Tobias Werner. 8., vollst. überarb. erw. Auflage. Springer, Berlin, Heidelberg 2014, ISBN 978-3-642-37788-4, S. 327, urn: nbn:de:1111-20140219242.
Das Wirkprinzip ist folgendes: Wenn in einem Behälter der Druck steigt, wird das Gas im anderen Schenkel des Manometers komprimiert. Daher ist die Skala auch nicht mit gleichen Abständen von Druck zu Druck versehen, die Abstände nehmen immer um die Hälfte ab. U rohr zwei flüssigkeiten en. Man muss sich vorstellen, dass, wenn auf 1 l Volumen ein Druck von einem bar herrscht und sich das Volumen halbiert, sich der Druck auf 2 bar verdoppelt. Wenn jetzt das Volumen des halben Liters auf einen Viertelliter halbiert wird, verdoppelt sich der Druck also erneut ( Boyle-Mariottsches Gesetz): Siehe auch [ Bearbeiten | Quelltext bearbeiten] U-Rohr-Manometer bei der Venturi-Düse Literatur [ Bearbeiten | Quelltext bearbeiten] Norbert Weichert, Michael Wülker: Messtechnik und Messdatenerfassung. Oldenbourg, München 2010, Seiten 67 f.
Gib diese beiden Anfangsbedingungen an. e) Weise rechnerisch nach, dass die Zeit-Ort-Funktion \(y(t) = \hat y \cdot \cos \left( {\omega_0 \cdot t} \right)\) mit geeignet gewähltem \(\omega_0\) die Gleichung \((***)\) erfüllt. Gib den geeigneten Term für \(\omega_0\) an. Bestimme den Wert \(\hat y\) so, dass diese Zeit-Ort-Funktion auch die beiden Anfangsbedingungen erfüllt. f) Die Flüssigkeitssäule eines Flüssigkeitspendels habe die Länge \(50\, \rm{cm}\). Fachgebiet! Verhältnis der Dichte im U-Rohr. Berechne die Schwingungsdauer dieses Flüssigkeitspendels. Lösung einblenden Lösung verstecken In der Animation ist eine vertikal gerichtete Koordinatenachse (\(y\)-Achse) gezeigt, deren Nullpunkt in Höhe der Gleichgewichtslage des Flüssigkeitsspiegels liegt und die nach oben orientiert ist. Damit gilt für die Beschleunigung als 2. Ableitung des Ortes nach der Zeit \(a = \ddot y(t)\;(1)\). Da die gesamte Flüssigkeitssäule schwingt, ist die beschleunigte Masse die Masse \(m_{\rm{ges}}\) dieser gesamten Flüssigkeitssäule (vgl. Animation).
Wir betrachten die Druckverhältnisse auf der Höhe des unteren Endes der Wassersäule; das obere Ende der Quecksilbersäule befinde sich dann um die Streckenlänge \(h\) darüber.
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